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第六百章 必须填补的遗憾（第5页）

徐云对于陆光达的回答并不意外，因此很快便继续写道：

“自由费米子场的拉氏密度是L=ψ（iγuum）ψ，根据Yang-Mills理论，若拉氏密度在SU（n）定域规范不变，则需引入规范场。

“此时空间导数变成协变导数，也就是Du=uigTaAua。”

“接着写出颜色空间的D分量Duij=δijuigTijaAua，Du只需满足：（Duψ）′=UDuψ（uigTaAu′a）ψ′=U（uigTaAua）ψ可以得到规范场动能项”

数分钟后。

徐云最终写下了一个非阿贝尔规范场的场强张量：

Fuva=uAvavAva+gfabcAubAvc。

陆光达下意识皱起了眉头。

徐云这是想干什么？

写生成元矩阵？

但陆光达皱着的眉头持续没多久，鼻翼中便发出了一道轻咦：

“唔？”

只见在他面前。

徐云将这个场强张量代入了一个基函数正是1-的秩旋量，将三维各向同谐振子的哈密顿量写成了另一个形式。

众所周知。

由于SU（3）群的Y和T3都是对角的，因此SU（3）不可约表示空间的基矢量应当被它们两的本征值t3，y所区分。

正如同SU（2）不可约表示的带点线段方法，SU（3）的表示可以用t3y平面的有限网格所表示。

在这个过程中，会有三个升降算符起到三种不同的作用：

T+使得态的t3加一而保持y不变。

U+使得态的t3减12而使y值加一。

V+使得态的t3加12而使y值加一。

如果在这个基础上绘制一个六边形，那么具有最大本征值的态一定在最外层，此点的态唯一。

但此时此刻。

徐云写出的却是一个结构常数间的恒等式。

这个恒等式的物理意义陆光达没心思去考虑，但是数学上的含义却是.

直积态中具有最大的态？

也就是.

中子内部的模型，其实是可以进行转换的？——至少数学上如此。

蓦然。

陆光达又想到了霓虹人坂田昌一提出的坂田模型。

别看坂田昌一的名字和亮剑里坂田大队的那位相同，这位其实算是为数不多比较可敬的霓虹人。