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第三百五十八章 这章其实揭示了一个真相上（第2页）

MOT具体的方法是在z方向上安装一对反亥姆霍兹线圈，则在xy平面上是沿径向分布的磁场。

正中心磁场为0，在磁场不为0的地方，会产生塞曼分裂。

塞满分裂的能级为AE=guBBzh，而能级劈裂的大小与磁场大小有关，磁场大小与空间位置有关。

所以在存在MOT的情况下，二能级原子会受到一个Ft的力。

此时施加两束对射的圆偏振光，当磁场正向时，相较于o+的光，o-的光失谐小，更接近与原子共振。

因此原子会沿着o-的光传播方向移动到磁场接近0的位置。

磁场负向的地方则相反，最终还是会将原子推向磁场接近于0的地方。

最终。

原子就会被囚禁在磁场为0的点上。

这个原理非常简单，也非常好理解。

MOT可以聚集很多的原子，一次大约可以聚集千万以上的量级，同时原子密度也会比较大，大概在10^93左右。

就相当于有一辆铲车，把停在高速路上的所有汽车都“推，到了一起。

当然了。

传统MOT的实验对象是原子，实验的时候加入的都是原子气体——没错，都是气体。（气态金属原子这概念不知道现在的课本上讲过没有，印象中应该是有的）

而与原子不同，徐云他们此次需要考虑的是孤点粒子。

二者无论是在体积还是难度上都无法同一而论，只是孤点粒子同样为电中性，所以孤点粒子是极少数可以用MOT原理进行凝聚的微粒。

不过说一千道一（本章未完！）

第三百五十八章这章其实揭示了一个真相上

万，这终究只是理论上的可行性。

能不能成功将孤点粒子基态化，还需要看最终的实操环节。

“陆教授。”

操作台边，徐云正在和陆朝阳介绍着自己的实验思路：

“我的想法是这样的，首先，我们在束流通道的内部利用倏逝波构造出一个不均匀光强的光场。”

“接着呢，再根据光场分布，去铺设相同趋势的电场。”

“如此一来，每个点倏逝波产生偶极力的不同，便会让微粒不停的蹦

“每蹦跶一次，我们就略微降低囚禁电场，原子之间的静电斥力就会让带电微粒散开，外侧的粒子就会逃逸。

“而孤点粒子，则由于没有静质量也没有带电性的原因，将会永久性的保存在通道内。”

徐云的这个方案用人话...用通俗点的话来说，就相对于现实里的抖簸箕。