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第834章 好久不见小牛（第3页）
陈-徐磁矢势正则理论。
简简单单的几个字，包含的信息量似乎有点大啊......
譬如磁矢势。
相对于电流电荷，磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。
实际上它是一个旋性矢量，和磁场有关：
已知在稳定磁场中矢量B的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此B可表示为B=▽xA，矢量场A成为矢量磁位，因此得到电流分布的A，对A做微分运算就可以得到B。
对▽x▽xA=μJ化简可得▽^2A=-μJ，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。
非常简单，也非常好理解。
这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。
“........”
随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道：
“小徐，你继续吧，详细解释一下你的这个理论。”
徐云见状再次点了点头，这次没有再用PPT了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书：
“某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”
“因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是UHU?=?∑?ij?tijci?eiAijcjh其中Aij=θi?θj。”
“电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数ni=ci?ci随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程?n?t?J?x=0，很容易得到流算符......”
“在临界温度以下，电子配对形成copperpair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，BCS理论依旧是成立的。”
“然后接下来我的思路是.....”
说到这里。
徐云刻意顿了顿：
“对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔）
早先提及过。
所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。
费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。
它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动，电子对应λ=hp，所以在导体中形成驻波。
接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。
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